由于薄膜是柱狀結(jié)構(gòu)，柱狀結(jié)構(gòu)間存在空隙，吸潮前空隙內(nèi)空氣的折射率為1，吸潮后空隙被水汽填充，折射率變?yōu)?.333，因而膜層的折射率，進(jìn)而光學(xué)厚度和光譜特性均引起變化，這就是吸潮引起的光學(xué)不穩(wěn)定性。將我們制備的膜系結(jié)構(gòu)(HLH2LHLHL)3以及相應(yīng)的折射率代入，并且根據(jù)我們的工藝條件，TiO2和SiO2的聚集密度大約在0.92左右，由此對于不同中心波長的紅、綠、藍(lán)濾光片，可以計(jì)算出相應(yīng)的吸潮引起的中心波長漂移。在f=1(即完全吸潮)的情況下，針對TiO2和SiO2的不同聚集密度，計(jì)算出的一系列中心波長漂移見表1。昊躍光學(xué)光學(xué)級浮法玻璃。浙江昊躍光學(xué)濾光片報價

除了吸潮引起的中心波長漂移以外，溫度升高引起的膜層折射率的變化，以及膜系熱膨脹引起的厚度變化也會引起膜層光學(xué)厚度的變化，從而導(dǎo)致中心波長發(fā)生漂移。不僅如此，由于基板的熱膨脹系數(shù)與膜系的熱膨脹系數(shù)不同，在受熱的情況下，膜系會受到基板應(yīng)力的作用發(fā)生彈性形變，從而聚集密度發(fā)生變化，也會導(dǎo)致中心波長發(fā)生漂移。理論可以用來定量地分析溫度上升所引起的中心波長漂移。其中主要的因素就是材料的折射率溫度系數(shù)、基板的線性熱膨脹系數(shù)、材料的泊松比、膜系的線性熱膨脹系數(shù)、膜層的聚集密度等。關(guān)于各種材料的折射率隨溫度變化的數(shù)據(jù)非常缺乏，尤其是薄膜形態(tài)材料的數(shù)據(jù).據(jù)文獻(xiàn)報道，不同材料的折射率溫度的變化差異很大，比如碲化物呈現(xiàn)出負(fù)的數(shù)值，而一般材料折射率都隨溫度的上升而增大。在我們的膜系中，由于是SiO2作為間隔層，因此SiO2的折射率溫度系數(shù)起主要的作用。文獻(xiàn)中有晶體石英在可見光范圍內(nèi)o光和e光的折射率，見表2。河北檢測濾光片報價昊躍光學(xué)濾光片的包裝盒。

也有熔融石英在紅外的折射率溫度系數(shù)，在1550nm時約為+1.1×10-5/℃，但是很難查到在可見光區(qū)域內(nèi)的數(shù)據(jù)。根據(jù)上述的數(shù)據(jù)，我們可以推斷可見光區(qū)SiO2薄膜的折射率溫度系數(shù)大概為+0.5×10-5/℃左右?；宓臒崤蛎浵禂?shù)，對K9玻璃在-30～70℃范圍內(nèi)為74×10-7/℃，在100～300℃范圍內(nèi)為86×10-7/℃。膜系的熱膨脹系數(shù)在5.5×10-7/℃左右，泊松比取0.1。根據(jù)以上的理論分析和參量設(shè)定，計(jì)算得到在70℃以下，綠色濾光片的中心波長的溫度漂移為-0.00088nm/℃，在100℃以上，中心波長的溫度漂移為-0.001459nm/℃，對于不同顏色的濾光片，數(shù)值略有不同，但量級都在-1×10-3nm/℃，10℃的溫度變化也只會引起-10-2nm量級的漂移，而實(shí)驗(yàn)觀測到的漂移無論對單片還是膠合樣品都在1nm的量級，所以上述計(jì)算的結(jié)果并不是主要因素。

光學(xué)玻璃是指能改動光的傳達(dá)方向，并能改動紫外、可見或紅外光的相對光譜散布的玻璃。狹義的光學(xué)玻璃是指無色光學(xué)玻璃；光學(xué)玻璃可用于制作光學(xué)儀器中的透鏡、棱鏡、反射鏡及窗口等。光學(xué)玻璃和其它玻璃的不一樣之點(diǎn)，在于它作為光學(xué)系統(tǒng)的一個組成必須滿足光學(xué)成象的要求。因而光學(xué)玻璃質(zhì)量的斷定也包含某些特別的和較嚴(yán)格的指標(biāo)。一、特定的光學(xué)常數(shù)以及同一批玻璃光學(xué)常數(shù)的一致性。每一品種光學(xué)玻璃對不一樣波長光線都有規(guī)則的規(guī)范折射率數(shù)值，作為光學(xué)規(guī)劃者規(guī)劃光學(xué)系統(tǒng)的根據(jù)。所以工廠出產(chǎn)的光學(xué)玻璃的光學(xué)常數(shù)必須在這些數(shù)值必定的容許誤差范圍以內(nèi)，不然將使實(shí)踐的成象質(zhì)量與規(guī)劃時預(yù)期的結(jié)果不符而影響光學(xué)儀器的質(zhì)量。昊躍光學(xué)濾光片的口碑優(yōu)良，目前合作商評價優(yōu)異。

吸潮情況下低折射率材料SiO2的聚集密度對中心波長的漂移起著主要作用。高折射率材料聚集密度的不同引起的中心波長漂移差別只有1nm左右，而低折射率材料卻有大約3nm的變化。原因在于低折射率材料吸潮后，折射率上升相對于原來折射率的比例很高，相當(dāng)于光學(xué)厚度增加的比例大，導(dǎo)致漂移大。更重要的是，SiO2是作為膜系的間隔層，而間隔層對中心波長漂移的影響是比較大的。綜上所述，用溫度升高薄膜內(nèi)原來占據(jù)空隙的水汽被蒸發(fā)導(dǎo)致中心波長短移的理論可以較好地解釋我們實(shí)驗(yàn)得到的數(shù)據(jù)，并且可以由此推導(dǎo)出我們制備的SiO2的聚集密度大約在0.92～0.95之間。理論分析和工藝條件的分析相吻合。昊躍光學(xué)濾光片代理商。新疆日珥濾光片工廠

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通過對紅、綠、藍(lán)三種帶通濾光片在溫度影響下中心波長漂移的實(shí)驗(yàn)，我們分析了造成這種漂移的原因。這其中有三種因素起著作用。對于未膠合濾光片，薄膜柱狀結(jié)構(gòu)空隙中原本填充的水分子隨溫度升高被蒸發(fā)而引起的折射率下降是主要因素，它造成了中心波長的短移。這種短移隨薄膜的聚集密度而變化。對于聚集密度為0.92的膜系，短移的數(shù)值在10 nm的量級。這種解吸潮的過程在室溫到70℃的范圍內(nèi)極明顯，有80%到90%的水被蒸發(fā)出來，而在70℃以上，殘余的10%～20%的水分也被蒸發(fā)出來。浙江昊躍光學(xué)濾光片報價

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