。對于70℃以上的情況，沒有水的折射率變化的數據，但考慮到100℃以后水從液態(tài)逐漸變?yōu)闅鈶B(tài)，折射率的下降會更快，所以從這個角度能夠合理解釋膠合濾光片中心波長隨溫度的短移。 我們認為，對于未膠合單片的濾光片，室溫下薄膜柱狀結構中的空隙幾乎完全被水分子所填充，在溫度上升到70℃時，柱狀結構中80%～90%左右的水分子被蒸發(fā)脫離出薄膜，而在70℃到120℃的時候，剩余的10～20%左右的水分子也被蒸發(fā)脫離出薄膜。因此導致了在70℃到120℃的中心波長漂移。實驗數據中這種漂移的數值在1～2.5 nm之間，確實是室溫到70℃漂移值的1/5左右。有些人為了能蓋上鏡頭蓋，就用刀、銼等工具把鏡頭邊上的螺絲鋸短，這樣就可以既加上UV鏡。窄帶濾鏡天文

如果**為了保護相機鏡頭不受傷害，還可以選購專門的鏡頭保護鏡來代替UV鏡。由于鏡頭保護鏡采用多層鍍膜技術，透光率要遠遠好于大多數UV鏡，因而能夠完全保留原鏡頭的特性。 UV鏡選購 市場上**常見的UV鏡品種有 肯高、SUNPARK、 松下、 佳能等，其中以肯高的UV鏡**為 UV鏡 多見，屬于物美價廉的品牌，由于對于數碼像機來說，UV鏡的作用主要是保護鏡頭，不像專業(yè)攝影那樣要求的比較嚴格，所以許多數碼像機的擁有者都選擇了這個品牌。 市場上的UV鏡還有無鍍膜層、單層鍍膜和多層鍍膜之分，鍍膜層對于防止“炫光”有著比較明顯的作用，所以價格也相差懸殊，對于數碼攝像機用戶來說，可以根據自己的經濟實力來進行選擇。云南天文窄帶濾鏡代理然后把鏡片小心的放在鏡頭前，再把小圈直接擰到鏡頭上，就可以把鏡頭蓋蓋上了。

比如窄帶808濾光片NBF-808。 短波通型(又叫低波通)：短于選定波長的光通過，長于該波長的光截止。 比如紅外 截止濾光片，IBG-650。 長波通型(又叫高波通)：長于選定波長的光通過，短于該波長的光截止 比如紅外透過濾光片，IPG-800。 濾光片薄膜濾光片 編輯 用 電子束(EB)蒸發(fā)的TiO 2和SiO 2薄膜系統具有重要的應用。但是用常規(guī)的蒸發(fā)技術，即使基板的溫度高達300℃以上，薄膜仍呈現出明顯的柱狀結構特性。這種柱狀結構的薄膜，由于膜層中包含著大量的空隙，因此隨著薄膜濾光片吸潮，膜層 折射率升高，濾光片的中心波長就會產生明顯的漂移。

已經認識到，影響薄膜濾光片中心波長漂移的不僅是聚集密度，而且還有薄膜與基板的溫度折射率系數和熱膨脹系數。所以濾光片的中心波長漂移可以簡單地表示為Δλ=薄膜空隙吸潮引起的漂移+溫度折射率變化引起的漂移+ 熱膨脹引起的漂移。 顯然，當采用離子技術使聚集密度提高到1時，吸潮引起的中心波長漂移已可忽略不計，而其他兩種因素上升為主要因素。本文*從一般工藝出發(fā)，著重考察一下TiO 2/SiO 2組成的三腔濾光片的光學穩(wěn)定性與上述三種因素的關系。材料不同，效果差別很大。普通玻璃不但不能減少鏡片增加對通光亮的影響，還會干擾**終成像，尤其是逆光。

將我們制備的膜系結構(HLH2LHLHL) 3以及相應的折射率代入，并且根據我們的工藝條件，TiO 2和SiO 2的聚集密度大約在0.92左右，由此對于不同中心波長的紅、綠、藍濾光片，可以計算出相應的吸潮引起的中心波長漂移。在f=1(即完全吸潮)的情況下，針對TiO 2和SiO 2的不同聚集密度，計算出的一系列中心波長漂移見表1。 從表中可以看出，吸潮情況下低折射率材料SiO 2的聚集密度對中心波長的漂移起著主要作用。高折射率材料聚集密度的不同引起的中心波長漂移差別只有1 nm左右，而低折射率材料卻有大約3 nm的變化。例如如果你的數碼像機是索尼的TRV-19E，那么它的濾光鏡口徑是30毫米。云南天文窄帶濾鏡代理

大家還可以拿UV鏡對著光線看看反射情況，真品UV鏡一般呈現淡紫色（就像看到的相機鏡頭）。窄帶濾鏡天文

而要完成一個復雜性能的紫外濾光片，尤其是寬截止范圍的紫外帶通濾光片需要多片組成，而且膜層材料中需要用到金屬鋁膜作為誘導層。由于膜層中存在金屬鋁，很容易被空氣中的水汽吸附并氧化，**終失去原先設計的薄膜性能，使濾光片失效。常規(guī)有兩種做法：第一種做法是將玻璃基片1鍍有鍍層9的面與另一片玻璃緊貼在一起，然后在側面用環(huán)氧膠s封住，如圖1所示；第二種做法是玻璃基片1鍍有鍍層9，玻璃基片1與另一片玻璃面或膜面之間放上一個隔圈3，然后在側面用環(huán)氧膠s封合。 窄帶濾鏡天文